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    红外探测器的固体能带理论分析

    [2022/1/10]

      固体能带理论是表示固体中电子能量分布方式的一种简便方法 ,扼要介绍一下这一理论,可有助于理解红外探测器内部产生的光电效应。

      在简单的波尔原子模型中 ,绕原子核旋转的电子被限制在分立的能级上,它们各有各的轨道直径。除非原子被激发,电子都占据着较低的能级。固体的原子靠得很近,由于量子力学的结果,单个原子的分立能级扩展成近于连续的能带,这些能带被电子的禁带所隔离。最低的能带是完全充满的,称为阶带。下一个较高的能带,不管是占据或未占据有电子,都成为导带。只有导带中的电子对材料的电导率才有贡献。

    红外探测器固体能带图

      导电体、绝缘体和半导体有不同的能带结构。导电体的明显标纸是导带没有被电子全部占据 。绝缘体的电子刚好占据了阶带中的全部能级,导带是空的,禁带很宽,阶电子不可能或得足够的能量升到导带中去。

      红外探测器厂家从电特性看,半导体的导电率介于绝缘体和金属之间。纯净的本证半导体的禁带相对窄一些 ,仅有几分之一电子伏特,而绝缘体的禁带是3电子伏特或更大些。因此,即使在室温下,半导体的一些阶电子也能或得足够的能量 ,跃过禁带而达到导带 。这些电子原来占据的位置成了正电荷 ,称为空穴。存在电场或磁场时 ,空穴像电子一样流过材料 ,然而两者流动的方向相反。

      在纯净半导体中 ,一个电子被激发到导带,则产生电子空穴对载流子,两者贡献各自的电导率。本证半导体材料有锗单晶、硅单晶以及按化学计算比例构成的化合物。典型的光伏型本证红外探测器有Si 、Ge、GaAs、InSb 、InGaAs和HgCdTe(MCT)等,光伏型本证红外探测器有PbS、PbSe和MCT。

      截止波长再长的探测器,要求材料的禁带宽度比本证半导体还要小。减小禁带宽度的一般方法,是在纯净半导体中加入少量的其它杂质,称为掺杂,所得材料称为非本证半导体。在非本证材料中,只有一种载流子提供导电率,n型材料的载流子是电子,而p型的是空穴。

      许多红外探测器都用锗 、硅作为非本证材料的主体材料 ,可表示为SiX 、GeX 。锗 、硅原子有4个阶电子,它们和4个周围的子构成共价键。如果把3个阶电子的杂质原子掺到锗中 ,则产生一个过剩的空穴。由于杂质能级恰好靠近主体材料阶带的顶部,所以 ,电子从阶带跃迁到杂质空穴 ,只需要很小的能力。留在阶带中的空穴称为载流子,材料则是p型的。与此类似 ,如果掺入有5个或更多阶电子的杂质 ,掺杂后称为n型材料。n型、p型材料原则上都可用来制作红外探测器,通常用的还是p型材料 ,掺入的杂质有錋、砷 、镓、锌等 。

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